Конспект лекции «Процесс расширения»


Автор: Малышев Юрий НиколаевичСсылка на страницу с работой: https://infourok.ru/konspekt-lekcii-process-rasshireniya-688864.html§ 1.7. Процесс расширения
Характер теплообмена. Показатель политропы. Параметры в конце процесса расширения

Расчетная схема процесса расширения должна учитывать продолжающееся после точки z тепловыделение в цилиндре вследствие догорания топлива. Если пренебречь неполнотой сгорания топлива (в дизелях менее 1 % от цикловой подачи), то количество теплоты, выделяющееся в начальной фазе процесса расширения будет равно теплоте, не выделившейся в процессе сгорания в точке z - Qнсcz. Теплоотдача в стенки происходит в течение всего процесса расширения. На рисунке 1.16 схематично показано изменение давления в цилиндре в процессе расширения. Штриховой линией показан теоретический процесс расширения, происходящий без учета теплоподвода и теплоотвода. В нем учтено только изменение показателя адиабаты расширения k2 вследствие снижения температуры рабочего тела в процессе расширения. При температуре в начале расширения для топлива среднего состава и коэффициента избытка воздуха α = 2, k2 ≈ 1,27; в конце процесса расширения k2 ≈ 1,32. Среднее значение показателя адиабаты расширения примерно равно 1,295.
Подвод тепла к рабочему телу в начале процесса расширения обусловливает повышение давления относительно линии адиабатного расширения (на рисунке 1.16 действительная кривая расширения показана сплошной жирной линией). Поскольку в течение всего процесса расширения происходит отвод тепла, то в точке 2 теплоотвод и теплоподвод становятся равными, действительная линия расширения пересекает теоретическую кривую.
Показатель политропы.
Если описывать действительную кривую расширения уравнением политропы с переменным значением показателя п'2, то он должен изменяться по ходу расширения так, как показано на рисунке 1.16. Расчеты показывают, что п'2 изменяется от 1,1 в начале расширения до 1,5 в конце процесса. Теплоотвод, преобладающий в процессе расширения, обусловливает меньшее значение давления в конце расширения рь по сравнению с его значением при адиабатном процессе расширения рь,.
По аналогии с процессом сжатия, для определения параметров рабочего тела в процессе расширения используют политропу с усредненным показателем п2, постоянным для всего процесса и дающим такую же работу, как и при действительном расширении с переменным показателем политропы п'2.
В расчетах при проектировании дизелей среднее значение показателя политропы расширения определяют из уравнения первого закона термодинамики. В упрощенных расчетах его принимают из рекомендованных диапазонов: 1,2÷1,3 для судовых средне- и малооборотных дизелей с охлаждаемыми поршнями; 1,1÷1,25 для высокооборотных дизелей.
Из рассмотренной выше схемы процесса расширения очевидно, что величина п2 зависит от баланса подведенного и отведенного тепла в течение процесса. Увеличение подвода тепла приводит к уменьшению n2. преобладание отвода - к его увеличению. Поскольку подвод тепла в процессе расширения определяется неполнотой сгорания топлива в точке z, то очевидна связь между ξz и п2, чем меньше тем больше тепла будет выделяться в процессе расширения и тем меньше будет п2 и наоборот.
В связи с отмеченным, выбор величины п2 при расчетах должен координироваться с величиной ξz, т. е., принимая меньшее значение коэффициента использования тепла из рекомендуемого диапазона, надо принимать также меньшее значение показателя политропы расширения и наоборот.
Отмеченное обстоятельство, наряду с необходимостью принимать значение максимального давления сгорания по данным двигателя-прототипа, является «слабым» местом в методике теплового расчета ДВС по методу «Гриневецкого-Мазинга».
Параметры в конце процесса расширения
Из четырех термодинамических параметров рабочего тела в точке b известны масса рабочего тела (Мь =Мz) и объем Vb=Va. Для определения неизвестных давления и температуры в конце процесса расширения запишем уравнения политропных процессов в виде
pbVbn2=pzVzn2; TbVbn2-1=TzVzn2-1;Параметры рабочего тела в конце процесса расширения определятся как
pb=pz(VbVz)n2=pzδn2 (1.37)
Tb=Tz(VbVz)n2-1=Tzδn2-1 (1.38)
Как следует из уравнения (1.37), величина рb пропорционально связана с максимальным давлением сгорания. Для современных высокофорсированных дизелей рb - 9-12 бар. Температура рабочего тела в конце расширения составляет 900-1100 К.
Тепловой расчет двигателя завершается определением его показателей и построением расчетной индикаторной диаграммы.
Литература
Возницкий И. В. Судовые двигатели внутреннего сгорания. Том 2. / И.В.Возницкий, А.С.Пунда – М.:МОРКНИГА, 2010.- 382 с. Стр. 37-39.
Возницкий И. В. Судовые двигатели внутреннего сгорания. Том 2. / И.В.Возницкий, А.С.Пунда – М.:МОРКНИГА, 2008.- 470 с. Стр. 47-50
Возницкий И. В. Судовые дизели и их эксплуатация / И.В.Возницкий, Е.Г.Михеев – М.:Транспорт, 1990. - 360 с Стр. 236-239

Приложенные файлы

  • docx file132
    Размер файла: 421 kB Загрузок: 0